मान लीजिए कि पृथक चुम्बकीय आवेश (चुम्बकीय एकध्रुव) का अस्तित्व हैं। चुम्बकीय आवेश घनत्व ρm और चुम्बकीय धारा घनत्व jm से योगदानों सहित मैक्सवेल के समीकरण (केवल संशोधित) हैं
(मान लें कि, स्रोतों को छोड़कर, क्षेत्र निर्वात में हैं)
1
\( \nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} +\mathbf{j}_m \) और \( \nabla \times \mathbf{B} = \mu_0 \mathbf{j}_e - \mu_0 \epsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t} \)
2
\( \nabla \times \mathbf{E} = \frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} + \mathbf{j}_m \) और \( \nabla \times \mathbf{B} = \mu_0 \mathbf{j}_e + \mu_0 \epsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t} \)
3
\( \nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} - \mathbf{j}_m \) और \( \nabla \times \mathbf{B} = \mu_0 \mathbf{j}_e + \mu_0 \epsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t} \)
4
\( \nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} - \mathbf{j}_m \) और \( \nabla \times \mathbf{B} = \mu_0 \mathbf{j}_e - \mu_0 \epsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t} \)